光纖傳感器

光纖傳感器(FOS)越來越受歡迎并獲得市場認可。與傳統傳感器相比，它們提供了許多獨特的優點，這使得它們對于某些類型的應用是獨特的，主要是傳統傳感器難以或不可能部署或不能提供相同豐富的信息。

光纖傳感器的類型

根據被測量的空間分布(待測量的數量)，FOS可歸類為……

點傳感器：測量在空間中的單個點進行，但可能有多個通道用于尋址多個點。

示例是法布里 – 珀羅傳感器和單光纖布拉格光柵(FBG)傳感器。

集成傳感器：測量平均特定空間部分的物理參數，并提供單個值。一個例子是變形傳感器測量長基部長度的應變。

準分布式或多路復用傳感器：被測量沿著單根光纖在許多固定的離散點處確定光纜。最常見的例子是多路復用FBG。

分布式傳感器：在單個光纜的任何點處以一定的空間分辨率測量感興趣的參數。實例包括基于瑞利，拉曼和布里淵散射的系統。

光纖傳感器的一般優點

完全被動：可用于爆炸性環境。

免受電磁干擾：適用于微波環境。

耐高溫和化學反應環境：

適用于惡劣和惡劣的環境。

體積小：適用于嵌入和表面安裝。

高度的生物相容性，非侵入性和電磁免疫：適用于主動脈內球囊泵血等醫療應用。

可以監測各種物理和化學參數。

具有極高靈敏度，范圍和分辨率的潛力。

從高靜電電位完全電絕緣。

遠距離操作超過幾公里長度，沒有任何鉛敏感性：非常適合在鉆孔中部署或在危險環境中進行測量。

多路復用和分布式傳感器的獨特之處在于它們沿著單根光纜在大量點提供測量：非常適合最小化電纜布線和電纜重量，或用于監控管道，水壩等擴展結構。

下面我們簡要介紹光纖的工作原理和每種傳感器。

光纖
光纖由薄的低損耗玻璃線組成，其中心或核心區域的折射率略高于其周圍區域或包層。

階躍折射率光纖的示意圖

通過芯 – 包層界面處的全內反射，光在芯區域內被引導。根據核心區域的大小，允許一個或多個光路(模式)

傳播，稱為單模或多模光纖。通常情況下，裸光纖的外徑為125μm，單模光纖的纖芯直徑為9μm，多模光纖的纖芯直徑為50μm 或62.5μm。應用不同的保護涂層以保護光纖免受可能的機械損壞。

基于FABRY-PEROT腔的點傳感器考慮

所示的光學壓力傳感器 示意圖。

基于法布里 – 珀羅腔的壓力傳感器示意圖

基本上，它由一對由空氣隔開的平行鏡組成差距Ls。這種布置被稱為法布里 – 珀羅(FP)腔或傳感干涉儀。

通過在光纖的末端沉積介電層來形成半反射鏡1 。鏡子2由安裝在前面的隔膜形成光纖。將隔膜暴露于待測量的壓力p會改變間隙Ls。因此，通過測量Ls，可以確定施加的壓力p。通過適當地選擇隔膜的厚度和直徑可以適應不同的壓力范圍，以保持相似值的最大偏轉并保持壓力和偏轉之間的線性關系。

用于光學測量間隙Ls的優選光源是所謂的白光或寬帶光源。它同時發出各種顏色的光(相當于寬波長帶)。由此產生的光

看起來沒有特定的顏色，即它看起來是白色的。在相反的激光，所述光作為大批產生的短脈沖。這些脈沖以隨機方式發射，它們之間沒有固定的相位關系。結果，它們不相互作用或相互干擾，并且對于下面的內容，僅考慮單個脈沖就足夠了。接下來，考慮如果FP腔被白光源照射會發生什么。在光纖中朝向FP腔引導的入射光在第一反射鏡處被部分反射。剩余的光被透射并隨后被第二反射鏡反射。因此，原始光脈沖被分成兩個返回脈沖，第二脈沖相對于第一脈沖延遲t = 2Ls / c，c表示光速。 如果從相同的兩個脈沖產生干擾(并且因此，包含關于Ls的信息的信號)，則僅發生干擾原始脈沖可以再次重疊。這是通過采用第二(或讀出)干涉儀來實現的。

白光傳感器系統示意圖

例如，干涉儀由兩個非平行的鏡子組成，以透射方式工作。可以看出，氣隙Lr(x)取決于沿鏡子的位置x，并且在位置x0處產生最大干涉信號，其中Lr(x0)與傳感干涉儀的間隙Ls精確匹配。該位置x0很容易由安裝在鏡子后面的CCD陣列確定。

在實踐中，用雙折射楔形布置替換構成讀出干涉儀的兩個非平行鏡是有益的，其細節可以在可下載的信息中找到- 點擊這里。采用相同的基本原理，可以構建用于測量不同量的全系列傳感器。例子包括溫度，位移，應變，力和折射率，如下所示。基于偏振 干涉儀的位置傳感器示意圖基于法布里 – 珀羅 干涉儀的應變/力傳感器 示意圖基于偏振 干涉儀的溫度傳感器示意圖6.集成傳感器

變形傳感器的一個例子是變形傳感器，其示意圖如圖4

所示。圖4 – 集成應變傳感器示意圖

它基于與點光傳感器部分所述相同的白光干涉測量基本原理以上。來自白光源的光通過光纖傳輸到光學傳感器。這里的傳感器由一個光纖耦合器組成，該光纖耦合器分成兩根不同長度的光纖，每端都有一個微型鏡子。參考該配置作為Mach-Zehnder或傳感干涉儀。入射光脈沖由耦合器分成兩個脈沖，并且在返回時，兩個脈沖在時間上分開t = 2nLs / c，其中n表示玻璃纖維的折射率，Ls 表示纖維的長度差異和c光速。一根光纖連接到被測結構上，而另一根光纖非常接近但沒有連接。結構的變形導致路徑差2nLs 的變化。在這種情況下，它通過使用掃描移動設備來測量

第二(接收)干涉儀中的鏡子安裝在讀取單元中。如前所述，如果感測干涉儀2nLs 的路徑差與接收干涉儀2Lr 的路徑差完全匹配，則僅發生最大干擾信號。傳感器與溫度無關，因為任何溫度變化都會對兩根光纖產生相同的影響，從而使路徑差異保持不變。該在該纖維安裝在錨固點之間的距離的結構被稱為堿基長度。它可以設置在10厘米到10米之間，導致基本長度上的平均應變被測量。

7.準分布式或多路復用傳感器最常見的準分布式光學傳感器之一基于光纖布拉格光柵(FBG)。通過 在折射率上引入間距L 的周期性調制，沿光纖的短截面形成FBG。在每個周期，一小部分光被反射回來，導致在稱為布拉格波長的特定波長處的強反射。布拉格波長l B由l B = 2n L給出，其中n為纖維的折射率。只有在這個波長下，所有分數才會相位相加，從而產生強烈的反射信號。

圖5-采用光纖布拉格

光柵的多路傳感器示意圖。當FBG受到應變或暴露于熱時，光柵間距 L和折射率n都受到影響，布拉格波長也相應地

移動。這提供了應變和溫度的量度。由于兩種效應同時發生，因此需要采取其他措施來區分它們。對于例如，測量當應變的第二FBG沒有連接到被測結構可以部署在第一個FBG旁邊，以提供溫度補償。FBG的巨大好處是可以沿 光纖部署多個FBG，每個FBG具有 不同的布拉格波長l 1，l 2，… l N.這在單根電纜內提供N個測量點。可調諧激光源用于照射傳感器陣列。在掃描期間，每次激光波長相匹配的布拉格波長中的一個升我強烈背反射信號被記錄提供關于溫度和信息在位置i的應變。

8.分布式傳感器

在分布式傳感器中，在單個光纜的任何點處以一定的空間分辨率測量感興趣的參數。用于實現分布式傳感器的基本基礎物理過程由各種散射過程提供。當激光沿光纖傳播時，少量光沿光纖在每個位置連續散射回來。三種基本的散射過程在二氧化硅纖維中很重要：

由于隨機反射引起的瑞利散射在制造纖維期間冷凍的折射率的不均勻性。由于與分子振動和玻璃中的旋轉相互作用而產生的拉曼散射。

布里淵散射是由于與光纖中的聲波(聲學聲子)產生的不均勻性相互作用。當分析波長域中的反向散射光時，

發現瑞利散射分量與入射光具有相同的波長l 0。有兩個拉曼分量偏移相同的量(斯托克斯分量)和低于l0(反斯托克斯組件)。類似地，布里淵背向散射由兩個在低于和高于l 0的

位移組成。圖6 – 光纖中 的散射過程使這些散射過程對 光學傳感感興趣的事實是反向散射光的特性 取決于應變和/或溫度在纖維中。如所指示的 在圖6的拉曼反斯托克斯分量的強度 隨溫度T而增加斯托克斯 分量可以被視為溫度無關。因此， 通過取他們之間的比例，一個人排除其他人(共同的對于Stokes和Anti-Stokes組件，可以明確地確定諸如光纖彎曲損耗和溫度之類的強度變化的可能原因。在布里淵散射的情況下，散射分量相對于瑞利波長的波長偏移隨溫度T和應變e而變化。因此，通過從反向散射光中提取該波長偏移，可以實現用于應變和溫度的傳感器。采取額外措施來分離應變和溫度依賴性，如安裝參考電纜沒有嚴格地綁在結構上，因此只能測量溫度。提取空間分布的最常用方法是使用脈沖光并記錄背向散射光特性與時間(光時域反射儀或OTDR)。以這種方式，可以在空間中提取溫度和/或應變分布。

圖7 – 分布式布里淵傳感器的示意圖